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作者： A. Grenier, R. Serra, G Audoit, J.P. Barnes andD. Cooper, Univ. Grenoble Alpes, CEA, LETI, MINATEC Campus; S. Duguay, D. Blavette, N. Rolland, F Vurpillot, GPM UMR 6634 CNRS; P. Morin, Pascal Gouraud, STMicroelectronics 運用兩種不同的納米尺度或原子尺度測量分析方法分析同一個(gè)樣品，對完全掌握一種材料或產(chǎn)品的屬性至關(guān)重要，這種優(yōu)勢互補的分析方法特別適用于測定MOSFET、FINFET等新一代納米級晶體管的摻雜分布情況。本文綜合電子斷層掃描技術(shù)(ET)與原子探針層析技術(shù)(APT)兩種表征方法，研究納米級晶體管中硼原子空間分布特征。本文采用電子斷層掃描技術(shù)，結合原子級分辨率離子彈道仿真實(shí)驗，以修正原子探針層析技術(shù)的三維重構圖像失真。APT三維重構技術(shù)能夠對樣品器件進(jìn)行詳細的化學(xué)分析。 在超大規模集成電路上的納米級晶體管中，特別是外觀(guān)尺寸不斷縮小的互補性金屬氧化物半導體(CMOS)器件，摻雜物質(zhì)的原子空間分布是一大難題1, 2。在MOSFET溝道上發(fā)生強弱反型層轉換時(shí)的柵極電壓值被稱(chēng)為閾壓，閾壓值變化是一個(gè)重要特性，與摻雜物質(zhì)的原子數量、空間分布和屬性有關(guān)3,4, 5。因此，了解摻雜空間分布對于開(kāi)發(fā)先進(jìn)技術(shù)節點(diǎn)具有重要意義，需要在亞微米尺度上精確測定摻雜的空間分布。此外，分析尺寸很小的CMOS晶體管，則需要使用能夠對摻雜分布進(jìn)行三維重構并量化分析的表征方法。 原子探針層析(APT)6 是目前公認的主要的測量分析方法，能夠在原子尺度上對選定的小體積(100x100x1000 nm3)的化學(xué)樣品進(jìn)行原子空間三維重構。APT是目前微電子企業(yè)分析現在以及未來(lái)半導體元器件的主要工具之一7，作為一種量化微分析方法，能夠發(fā)現硅中的硼等輕元素以及重元素8�？焖侔l(fā)展的激光APT技術(shù)在納米科學(xué)9,10界研究二維11和三維12, 13結構中起決定性作用。最近，在利用APT方法分析FinFET結構的柵極和側壁的摻雜分布過(guò)程中，我們發(fā)現了摻雜工藝中的非期望特性14, 15。此外，APT實(shí)驗結果顯示，每個(gè)被測MOSFET器件的溝道區摻雜濃度分布與觀(guān)察到的MOSFET器件的閾壓分布相關(guān)16。 APT是一個(gè)獨一無(wú)二的微電子測量分析方法，但是，當測量由不同蒸發(fā)場(chǎng)區(例如，不同的化學(xué)成分和/或晶體結構)構成的三維結構時(shí)，這種方法將會(huì )受到諸多限制。蒸發(fā)場(chǎng)(F)低(高)變化導致曲率半徑 (R ~ V/F) 變小(大) ，結果引起局部聚焦(離焦)，導致探測器受到高(低)密度影響。因此，從三維重構圖像上看，低蒸發(fā)場(chǎng)區(例如，晶體管的金屬柵極和溝道) 似乎是高原子密度區，這種局部放大現象不僅導致圖像失真17-21，還導致離子彈道在相界附近出現重疊，造成成分數據偏移。為修復圖像，消除偽影，業(yè)界開(kāi)發(fā)出了仿真和復雜重構方法。圖像失真的起因是離子彈道在相界附近發(fā)生偏移22, 23。當影像失真或變形不明顯時(shí)，密度式修復方法可以奏效（沿x-y軸和z軸的密度弛豫）。然而，當相之間的蒸發(fā)場(chǎng)不同時(shí)，修復方法就難以奏效。在分析MOSFET晶體管等復雜結構時(shí)，這些問(wèn)題變得十分突出。整合電子斷層掃描(ET)和原子探針層析(APT)方法的互補性顯微術(shù)，可最大限度消除在分析納米級MOSFET晶體管時(shí)出現的這些問(wèn)題。電子斷層掃描技術(shù)讓使用三維圖像以納米尺度分辨率表征器件結構成為可能24, 25，而且無(wú)針尖損毀和體圖變形問(wèn)題。這種雙重分析方法的優(yōu)點(diǎn)是可以將APT和ET分析方法先后用于分析同一物體。本文介紹如何綜合利用電子斷層掃描(ET)和原子探針層析(APT)探針層析兩種方法，對45 nm柵長(cháng)PMOS晶體管的硼原子空間分布進(jìn)行最低失真率的量化分析。這些實(shí)驗結果證明，互補性顯微術(shù)有益于工程師理解并改進(jìn)先進(jìn)的納米級半導體器件。 本文探討了兩個(gè)45 nm柵測試結構的專(zhuān)用MOST晶體管，采用應力記憶技術(shù)(SMT)將應力引入溝道。在3 nm厚的SiO2層上淀積一層多晶硅薄膜，經(jīng)過(guò)蝕刻后，形成多晶硅柵極結構，然后注入硼原子，入射能量為2千電子伏特，劑量為1.1×1015 at.cm-2。此時(shí)，柵極外圍是SiO2 SMT層。對器件進(jìn)行退火處理，以便在柵極區和源/漏極區擴散并激活雜質(zhì)。最后，在溝槽和柵結構上淀積一層非晶覆蓋(a-Si)。兩個(gè)晶體管的差別在于幾何形狀不同：第一個(gè)器件DEVICE1 [圖1 (a)]柵長(cháng)45 nm，柵高100 nm，而第二個(gè)器件DEVICE 2 [圖2(b)]柵長(cháng)和柵高分別為90 nm和50 nm。因為尺寸不同，DEVICE1的幾何形狀類(lèi)似于一種FINFET晶體管結構，需要說(shuō)明的是，DEVICE2的柵極太長(cháng)，針尖中只含有部分柵極，如圖1.b所示。ET和APT雙重分析法需要使用針形樣品，這可以避免傾斜采集時(shí)的陰影效應，促進(jìn)針尖頂尖部的場(chǎng)蒸發(fā)。針尖制備方法是，首先用FEI Strata銑削設備對樣品進(jìn)行減薄，并用原位取樣方法(in-situ lift-out)取出樣片，接著(zhù)用30 keV能量對Ga離子進(jìn)行環(huán)形銑削，隨后是2 keV 的低能量清洗過(guò)程。 電子斷層掃描實(shí)驗是在HAADF-STEM模式下使用FEI 80-300 kV Titan顯微鏡完成，工作電壓設定在200 kV。為了使樣品保持傾斜，使用了一個(gè)專(zhuān)用的兼容APT探針的斷層掃描電鏡支架(Fischione 2050型同軸旋轉式斷層掃描電鏡支架)。探針收斂角為5 mrad，探針尺寸為0.33 nm，場(chǎng)深大于80 nm。為獲得傾斜序列，將傾斜角范圍設定在-78°至+78°，傾斜步進(jìn)為1°。投影對準使用的是交叉相關(guān)對準算法，體重構使用的是內置同步迭代重構算法的FEI Inspect 3D軟件。在FlexTAP儀器(CAMECA) 上進(jìn)行原子探針層析表征，使用了一個(gè)放大鐿摻雜元素激光器，波長(cháng)設定在343 nm，時(shí)長(cháng)450 fs，發(fā)射能量為35 nJ/pulse，重復率為100 kHz。在分析過(guò)程中，針尖溫度保持近70 K。 圖1(a)所示是低倍放大的DEVICE1的HAADF STEM 圖像，其感興趣區完整且位于針尖中部。暗反差和明反差分別分配給SiO2和硅區。多晶硅柵極下面的SiO2是柵氧化區，柵極外圍的SiO2對應氧化層。圖中還標注出源極和漏極區。圖1(b)所示是DEVICE2部分結構的HAADF STEM像，包含源極/漏極區和部分柵極和氧化硅。圖1(c)所示是DEVICE1柵極區的APT三維原子分布圖，不幸地是，針尖在柵極氧化層失效，無(wú)法獲取源極/柵級區圖像。該體重構采用標準針尖分布方法26, 27。正如所料，在多晶硅柵極區發(fā)現硼原子，但是在SMT SiO2層也發(fā)現硼原子。為量化分析DEVICE2源/漏極硼摻雜的空間分布，使用了由DEVICE2的部分結構組成的另一種配置。圖1(d)所示是氧原子和硼原子在DEVICE2柵極和源/漏極區的三維空間分布，并與摻雜注入工藝一致。此外，對比HAADF圖像，APT重構圖像出現失真和尺寸偏移問(wèn)題，例如，兩款被測器件都有氧化層放大和硅柵區縮小現象，這些圖像變形現象會(huì )影響硼原子量化分析。 局部放大現象在柵長(cháng)較短的DEVICE1上尤為明顯。硅柵極似乎是一個(gè)被壓縮層（縮小三分之二到四分之三），而氧化層明顯被放大(放大三至四倍)。復雜系統實(shí)驗顯示，離子彈道重疊不只是與場(chǎng)蒸發(fā)有關(guān)，還與感興趣物體的形狀和縱橫比有關(guān)。例如，目前已知，在小沉淀界面附近，成分數據偏移十分明顯，因此，需要一個(gè)成分數據修正過(guò)程28。在由SiO2矩陣內嵌硅組成的系統中，可以觀(guān)察到這些效應29, 30，界面混合厚度估計大約是2 nm。實(shí)驗發(fā)現，在Si/SiO2層結構內還有Si和SiO2相之間的界面混合。此外，當小沉積之間的場(chǎng)蒸發(fā)差異極大且矩陣存在時(shí)，粒子中的離子離焦預計會(huì )引起成分混合。對于DEVICE 1的三維復雜架構，只簡(jiǎn)要描述局部放大效應是不夠的。事實(shí)上，復雜幾何針尖的場(chǎng)蒸發(fā)和引起的透鏡重構是一種非穩態(tài)現象。柵區原生氧化區最先出現，是一個(gè)大的立方體的SiO2相，嵌入在針尖表面的硅內；然后，逐漸過(guò)渡成與針尖平行的Si/SiO2/Si/SiO2/Si薄膜結構，最后形成一個(gè)與針尖垂直的SiO2柵氧化層。所以，應深入全面理解這種復雜結構對重構的影響。要想了解APT重構圖像失真的根源，必須仿真分析含有DEVICE1的針尖蒸發(fā)表面原子的過(guò)程。雖然器件尺寸準許使用實(shí)際三維仿真，但是操作起來(lái)十分麻煩�？紤]到硅層和SiO2層的蒸發(fā)場(chǎng)，使用了圓柱形對稱(chēng)方法來(lái)簡(jiǎn)化仿真模型，在其它地方也能找到仿真過(guò)程的詳細介紹31。這些半量化仿真提供在場(chǎng)蒸發(fā)過(guò)程中針尖形狀隨時(shí)間變化的演化特征，并算出離子彈道和沖擊位置，隨后使用標準圖像重構算法創(chuàng )建仿真三維圖像。顯然，受限于圓柱形對稱(chēng)假設，不能指望該仿真模型量化測量局部放大效應。然而，不得違反場(chǎng)蒸發(fā)期間幾何形狀和相成分的連續變化，可以比較主要蒸發(fā)特性與實(shí)驗結果圖像[圖 2a]。此外，仿真模型還能在合理的仿真時(shí)間內完成實(shí)際尺寸結構的仿真。已知硅蒸發(fā)場(chǎng)數值(33 V/nm)，而SiO2蒸發(fā)場(chǎng)數值是未知，當跨Si/SiO2界面時(shí)，可使用Jeske和 Schmitz32方法從閾壓中計算蒸發(fā)場(chǎng)。我們的系統測量給出了SiO2的場(chǎng)蒸發(fā)估算值(43 V/nm)，比硅襯底高約25%。 圖2(b)所示是DEVICE1在不同場(chǎng)蒸發(fā)階段的仿真結果，在SiO2相上存在高蒸發(fā)場(chǎng)，造成硅柵區上部局部半徑差異顯著(zhù)。在場(chǎng)蒸發(fā)第一階段，硅柵區周?chē)环忾]的SMT SiO2層似乎突出針尖表面，導致放大效果增強，這種現象致使SiO2 SMT層區在檢測器上似乎被放大。在硅柵相下面蒸發(fā)時(shí)，針尖表面有平面或接近負曲率的趨勢，隨著(zhù)放大效應快速降低，柵極上部形成“T”形狀(圖2.c)。這種在針尖軸上的快速變化僅集中在離子彈道上，并引起投影失真[圖 2(c)]。圖2(d)所示是從器件場(chǎng)蒸發(fā)仿真得出的原子密度分布圖。除在體圖中心看到的低密度外，其它的仿真結果與實(shí)驗中的圖像變形分析一致。因此，器件實(shí)驗和仿真中的硅相與SiO2相的原子密度比均為10。造成針尖軸上出現低密度區的原因是，仿真模型系統出現低指數晶極。因為柵極的多晶硅屬性，在器件實(shí)驗中并沒(méi)有出現低密度區。 除在仿真和實(shí)驗中均出現明顯的圖像變形外，仿真模型未預見(jiàn)大規模原子混合。因此，可以通過(guò)密度弛豫方法改進(jìn)數據重構。在使用一個(gè)基于原子密度修正的方法33后，偽影現象在第一階減少，而這種方法不會(huì )影響局部成分。通過(guò)匹配電子斷層掃描體數據與修正的APT體數據，我們利用迭代算法驗證了APT重構的改進(jìn)之處。這種方法可以為APT重構找到最佳參數。圖3(a)所示是從電子斷層掃描研究中推導出的DEVICE1的面繪制三維重構圖像。體強度分割采用絕對閾值方法，因此，氧化區體圖和硅區體圖不難辨別，分別用綠色和橙色表示。因此，為該器件提供一個(gè)完整的三維形態(tài)表征是可行的，圖3(b)所示是電子斷層掃描氧重構體（綠實(shí)線(xiàn)）和密度修正式原子探針層析法的氧重構體圖（綠虛線(xiàn)）的合并圖。如圖3(c)所示，在使用電子斷層掃描術(shù)表征后，這種雙重分析方法可提高原子探針層析法三維重構硼在整個(gè)器件內的原子分布圖的真實(shí)性。對于DEVICE1以外的尺寸較大的器件，我們確定了一個(gè)更完整的硼摻雜分布圖，如圖3(d)所示，其中硼原子在源/漏極、溝道和柵極的三維分布圖同樣是采用ET和APT雙重方法。如圖3 (e)所示，硼原子在DEVICE2的分布無(wú)偏移，并且計算出源/漏極和溝道區的1-D硼濃度，2.7×1020 at.cm-3的最大硼濃度與摻雜注入條件一致。檢測閾值估計為3×1019 at.cm-3，受限于質(zhì)譜內背景噪聲。源/漏溝道硼分布圖顯示一個(gè)5 nm/decade的橫向梯度，這說(shuō)明退火處理導致硼原子橫向擴散，這與摻雜 FINFET14中觀(guān)察到的現象一致。 總之，同時(shí)使用電子斷層掃描與原子探針層析方法分析同一個(gè)器件，可正確地測量納米級器件的柵區和源極-溝道區的硼摻雜空間分布。電子斷層掃描體圖直接顯示APT體圖內的圖像失真，這些畸變會(huì )干擾硼量化分析。我們采用一個(gè)具有圓柱形對稱(chēng)性的三維數值編碼方法，對類(lèi)似于FinFET配置的器件進(jìn)行了原子蒸發(fā)仿真。仿真結果顯示，SiO2 SMT層高蒸發(fā)場(chǎng)導致硅柵區被壓縮，這一現象與這里的實(shí)驗結果相同。這表明，為更好地評估、理解和修正在復雜結構中看到的場(chǎng)引起的圖像失真，同時(shí)使用電子斷層掃描方法具有重要意義。采用密度修正算法，結合電子斷層掃描與原子探針體數據迭代匹配，可最大程度減少APT三維投影失真。APT是唯一能夠對復雜結構內的元素進(jìn)行三維量化的分析方法，可擴大單獨使用電子斷層掃描的測量分析范圍。這一功能強大的雙重分析方法有助于分析FinFET等新一代器件的摻雜分布，更好的理解和改進(jìn)這些器件的電特性。 鳴謝 本作品投資方為RechercheTechnologique de Base (RTB)和法國國家研究局APTITUDE項目(ANR-12-NANO-0001)，實(shí)驗是在MINATEC的 Nanocharacterisation平臺(PFNC)上完成的。 1. 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圖1. DEVICE1的HAADF STEM圖像(a) DEVICE2的HAADF STEM圖像(b) APT和ET分析法要求將樣品制備成針形。DEVICE1的APT體圖 (c) DEVICE2的APT體圖(d) 一個(gè)點(diǎn)代表一個(gè)原子。注：因為柵氧化層/襯底界面有針尖斷裂，所以DEVICE1一直分析到柵氧化層。
圖2. a) 器件的仿真配置。STEM影像尺寸按比例放大。b)不同蒸發(fā)階段的針尖形狀變化 c) 作為實(shí)驗和仿真對象的硅柵周?chē)趸瘏^的重構圖像。因SiO2相蒸發(fā)場(chǎng)高而引起的離焦效應導致氧化區厚度變大。注：SMT氧化區下面的柵區上部的T形狀就是這些局部放大的結果。因為影像失真，所以沒(méi)有提供放大影像。 d) 硅柵中心密度水平分布。低密度區與氧化區相關(guān) (圖2c中的綠色)。
圖3: (a) 分割后的DEVICE1三維重構圖像(b)原子探針層析法的氧重構體圖(虛線(xiàn))和電子斷層掃描法的氧重構體圖(實(shí)線(xiàn))的合并圖 (c)柵區硼分布三維APT圖(藍虛線(xiàn)) (d) DEVICE2柵極區、溝道和源/漏極區硼原子分布三維圖(e) DEVICE2的密度修正式APT體圖(f)溝道內1-D硼濃度分布圖 (對應所選的原子分布插圖) . |
